больших удалениях фронта ДВ градиент массовой скорости у торца
вновь становится равным нулю
,
и снижение давления прекращается
.
Градиенты изменения давления и скорости непосредственно за фрон
-
том уже на начальном участке распространения ДВ становятся равны
-
ми бесконечности
,
подобно случаям цилиндрической или сферической
идеальной детонации
.
Из рис
. 1
также следует
,
что в процессе распространения ДВ по ка
-
налу распределения параметров за ее фронтом существенно изменяют
-
ся
,
что должно сказаться на параметрах ударной волны
,
образующейся
в трубе после выхода детонации на границу области
,
занятой горючей
смесью
.
Начальный участок формирования ДВ может быть достаточно
малым
,
следовательно
,
это изменение распределения параметров сле
-
дует учитывать при анализе параметров распространяющейся по кана
-
лу ударной волны
.
На рис
. 2
для рассматриваемого варианта представлены распределе
-
ния давления в области течения ПД
,
перестроенные относительно ли
-
нейной координаты
х
,
измеряемой в длинах начального участка трубы
r
0
от фронта ДВ до глухого торца
,
на начальной
(
а
)
и более поздней
(
б
)
стадиях распространения волны
.
Числа у кривых
—
это координаты
самого фронта
r
D
/r
0
.
Из рис
. 2
видно
,
что с течением времени за фронтом ДВ появляется
все возрастающий по размерам участок одинакового изменения давле
-
ния в ПД и
,
в конце концов
,
в них устанавливается единое асимптоти
-
ческое распределение
,
не меняющееся в процессе дальнейшего распро
-
странения волны
.
В рассматриваемом случае асимптотическое распре
-
деление давления практически устанавливается при удалении фронта
ДВ от глухого торца трубы на расстояние
r
D
/r
0
= 2000
.
Аналогично
ведут себя распределения массовой скорости в ПД
.
Рис
. 2.
Распределения давления за фронтом детонационной волны на начальной
(
а
)
и более поздней
(
б
)
стадиях распространения волны
;
цифры у кривых
—
зна
-
чения отношения
r
D
/r
0
36 ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Машиностроение
". 2004.
№
1
