i
0
λb
(
λ, T
) =
2
hc
2
λ
5
e
hc
λkT
−
1
.
(2)
Здесь
h
— постоянная Планка,
c
— скорость света в вакууме,
k
— посто-
янная Больцмана. Постоянную Стефана – Больцмана можно выразить
через фундаментальные постоянные следующим образом:
σ
=
2
π
5
k
4
15
c
2
h
3
.
(3)
Введем единичный вектор
r
(рис. 1), задающий направление ком-
поненты силы светового давления в данном направлении:
r(
β, θ
) = sin
β
cos
θ
e
1
+ sin
β
sin
θ
e
2
+ cos
β
e
3
,
где
e
i
— орты декартовой системы координат,
i
= 1
,
2
,
3
.
Запишем выражение для силы светового давления в направлении
r
:
d
F
Sr
(
β, θ, σ
11
, σ
11
, σ
22
, T
) =
−
ε
0
σT
4
c
r
dS.
(4)
В обозначении силы надстрочный индекс
S
обозначает, что рассма-
тривается собственное излучение (self emission).
Запишем выражение для проекции полной силы в направлении
e
i
со стороны собственного электромагнитного излучения, действующее
на площадку площади
dS
:
dF
S
1
i
(
σ
11
, σ
22
, T
) =
1
2
π
2
π
Z
0
π
2
Z
0
d
F
Sr
∙
e
i
dβdθ.
(5)
Рис. 1. К выводу силы светового давления собственного излучения
66 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2014. № 3
