образом [20]:
α
0
(
β, θ, σ
11
, σ
22
, T
) =
∞
R
0
α
0
λ
i
0
A
λ
dλ
∞
R
0
i
0
A
λ
dλ
,
(8)
где
i
0
A
λ
(
λ, β, θ
)
— направленная спектральная интенсивность падаю-
щего излучения, которая в данном случае зависит только от свойств
источника излучения и от пространственного положения источника
относительно площадки
dS
. В дальнейшем нам понадобятся следую-
щие зависимости:
i
0
A
(
β, θ
) =
∞
Z
0
i
0
A
λ
dλ
(9)
— направленная интегральная интенсивность падающего излучения;
i
A
=
1
2
π
2
π
Z
0
π
2
Z
0
i
0
A
dβdθ
(10)
— полусферическая интегральная интенсивность падающего излу-
чения.
Выражение для силы давления от поглощенного излучения с уче-
том данного в начале параграфа замечания в направлении
r
примет
вид (рис. 2)
d
F
Ar
(
β, θ, σ
11
, σ
22
, T
) =
−
i
0
A
c
r
dS.
(11)
Надстрочный индекс
A
означает, что рассматривается задача по-
глощения внешнего излучения (absorption).
Рис. 2. К выводу силы светового давления поглощенного излучения
68 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2014. № 3
