+
1
2
π
Z
θ
1
sin 2
θ
sin
θ
λ
2
+ [
y
1
cos
α
−
χ
(
θ, π/
9) sin
α
]
2
µ
1 +
y
1
sin
α
+
χ
(
θ, π/
9) cos
α
p
y
2
1
+
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9)
¶
dθ
+
+
1
2
π
Z
θ
1
sin 2
θ
sin
θ
λ
2
+ [
y
2
cos
α
+
χ
(
θ, π/
9) sin
α
]
2
µ
1+
χ
(
θ, π/
9) cos
α
−
y
2
sin
α
p
y
2
2
+
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9)
¶
dθ
¸¾
+
+
A
3
(
α
)
λ
2
π
½
π
Z
0
sin 3
θ
sin
θ dθ
χ
(
θ, π/
9)
p
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9)
+
+ cos
α
·
θ
1
Z
0
sin 3
θ
sin
θ
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9) sin
2
α
µ
1 +
χ
(
θ, π/
9) cos
α
p
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9)
¶
dθ
+
1
2
π
Z
θ
1
sin 3
θ
sin
θ
λ
2
+ [
y
1
cos
α
−
χ
(
θ, π/
9) sin
α
]
2
µ
1 +
y
1
sin
α
+
χ
(
θ, π/
9) cos
α
p
y
2
1
+
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9)
¶
dθ
+
+
1
2
π
Z
θ
1
sin 3
θ
sin
θ
λ
2
+ [
y
2
cos
α
+
χ
(
θ, π/
9) sin
α
]
2
µ
1+
χ
(
θ, π/
9) cos
α
−
y
2
sin
α
p
y
2
2
+
λ
2
+
χ
2
(
θ, π/
9)
¶
dθ
¸¾
=
= sin
α.
Следующие три уравнения относительно
A
0
(
α
)
,
A
1
(
α
)
,
A
2
(
α
)
,
A
3
(
α
)
отличаются только значениями
χ
:
χ
(
θ, π/
9) = cos
θ
−
cos(
π/
9)
,
χ
(
θ, π/
4) = cos
θ
−
cos(
π/
4)
,
χ
(
θ,
3
π/
9) = cos
θ
−
cos(3
π/
9)
,
χ
(
θ,
5
π/
6) = cos
θ
−
cos(5
π/
6)
.
Вычисление АГДХ
.
Как было сказано
,
использование усеченного
тригонометрического ряда позволяет получить аэродинамические ко
-
эффициенты
,
не используя довольно громоздких расчетов распределе
-
ния давления
,
что связано с решением системы уравнений непроница
-
емости значительно более высокого порядка
.
Ограничиваясь четырьмя коэффициентами ряда
,
можно получить
:
циркуляцию и коэффициент подъемной силы
—
Γ(
α
) =
=
+
b/
2
Z
−
b/
2
γ
(
x, α
) =
b
2
π
Z
0
γ
(
θ, α
) sin
θ dθ
=
bV
∞
·
A
0
(
α
)
π
Z
0
(1 + cos
θ
)
dθ
+
+
A
1
(
α
)
π
Z
0
sin
2
θ dθ
+
A
2
(
α
)
π
Z
0
sin 2
θ
sin
θ dθ
+
A
3
(
α
)
π
Z
0
sin 3
θ
sin
θ dθ
¸
,
Γ(
α
) =
πV
∞
b
·
A
0
(
α
) +
A
1
(
α
)
2
¸
, C
ya
(
α
) = 2
π
·
A
0
(
α
) +
A
1
(
α
)
2
¸
;
ISSN 0236-3941.
Вестник МГТУ им
.
Н
.
Э
.
Баумана
.
Сер
. "
Машиностроение
". 2004.
№
1 29
